GermanWikipedia - /page/entry.mu

Micron Document

<!DOCTYPE html>

<title>Atomkern</title>

</head>

<h1 id="firstHeading" class="firstHeading mw-first-heading"><span class="mw-page-title-main">Atomkern</span></h1>

</header>

</div>

<p>Der <b>Atomkern</b> ist der innerste, <a href="Elektrische_Ladung" title="Elektrische Ladung">positiv geladene</a> Teil eines <a href="Atom" title="Atom">Atoms</a>. Die Unterteilung eines Atoms in Atomkern und <a href="Atomh%C3%BClle" title="Atomhülle">Atomhülle</a> geht auf <a href="Ernest_Rutherford" title="Ernest Rutherford">Ernest Rutherford</a> zurück, der 1911 in <a href="Streuexperiment" title="Streuexperiment">Streuexperimenten</a> zeigte, dass Atome aus einem winzigen, kompakten Kern in einer leichten Hülle bestehen müssen. Dabei hat der Atomkern zwar einen 20.000 bis 150.000 Mal kleineren Durchmesser als die Atomhülle, beherbergt aber mehr als 99,9 Prozent der <a href="Masse_(Physik)" title="Masse (Physik)">Masse</a> des gesamten Atoms. Der Atomkern besteht aus <a href="Proton" title="Proton">Protonen</a> und (außer bei <a href="Wasserstoff#Isotope" title="Wasserstoff"><sup>1</sup>H</a>) <a href="Neutron" title="Neutron">Neutronen</a>. Der Atomkern bestimmt durch seine <a href="Ordnungszahl" title="Ordnungszahl">Protonenzahl</a> (auch Kernladungszahl, Ordnungszahl) die Anzahl der <a href="Elektron" title="Elektron">Elektronen</a> eines <a href="Elektrische_Ladung" title="Elektrische Ladung">elektrisch neutralen</a> Atoms, dadurch auch die <a href="Elektronenkonfiguration" title="Elektronenkonfiguration">Struktur der Elektronenhülle</a> und somit die chemischen Eigenschaften des Atoms. Protonen und Neutronen werden im Kern durch <a href="Kernkr%C3%A4fte" class="mw-redirect" title="Kernkräfte">Kernkräfte</a> zusammengehalten. Ändert sich der Aufbau oder Zustand eines Kerns, wie durch <a href="Radioaktivit%C3%A4t" title="Radioaktivität">Radioaktivität</a>, kann die umgesetzte Energie millionenfach größer sein als bei einer chemischen Reaktion der Hülle.

</p><p>Das Teilgebiet der <a href="Physik" title="Physik">Physik</a>, das sich mit der Untersuchung und Beschreibung von Atomkernen beschäftigt, ist die <a href="Kernphysik" title="Kernphysik">Kernphysik</a>. In Begriffen, die den Atomkern betreffen, wurde in der Anfangszeit meist der <a href="Pr%C3%A4fix" title="Präfix">Vorsatz</a> „Atom-“ verwendet. Später wurde das weitgehend abgelöst durch <i>Kern-</i> oder <i>Nuklear-</i>, nach dem <a href="Latein" title="Latein">lateinischen</a> Wort <i>nucleus</i> für <i>Kern</i>. Nuklear bezeichnet Dinge oder Wirkungen, die mit Eigenschaften oder mit <a href="Kernreaktion" title="Kernreaktion">Kernreaktionen</a> von Atomkernen zusammenhängen, beispielsweise <a href="Nuklearmedizin" title="Nuklearmedizin">Nuklearmedizin</a>.

</p><p>Die einzelnen Atomsorten werden nach dem Aufbau ihrer Atomkerne als <a href="Nuklid" title="Nuklid">Nuklide</a> bezeichnet.

</p><p>Kenntnisse über die Eigenschaften bzw. Physik der Atomkernen bzw. deren <i>Kernstruktur</i> sind notwendig u. a. zum Verstehen der <a href="Radioaktivit%C3%A4t" title="Radioaktivität">Radioaktivität</a>, <a href="Kernreaktion" title="Kernreaktion">Kernreaktionen</a> (z. B. <a href="Kernspaltung" title="Kernspaltung">Kernspaltung</a> oder <a href="Kernfusion" title="Kernfusion">Kernfusion</a>) usw.

Erkenntnisse über die Atomkerne führten zu verschiedenen Anwendungen, z. B. die Nutzung der <a href="Kernenergie" title="Kernenergie">Kernenergie</a> als Teil der <a href="Kerntechnik" title="Kerntechnik">Kerntechnik</a>. Weitere Anwendungen finden sich in der <a href="Beschleunigerphysik" title="Beschleunigerphysik">Beschleunigerphysik</a> oder <a href="Hochenergiephysik" title="Hochenergiephysik">Hochenergiephysik</a>, <a href="Magnetresonanztomographie" title="Magnetresonanztomographie">Magnetresonanztomographie</a> (MRT) in der <a href="Medizintechnik" title="Medizintechnik">Medizintechnik</a> sowie der <a href="Hyperfeinstruktur" title="Hyperfeinstruktur">Hyperfeinstruktur</a> in der <a href="Spektroskopie" title="Spektroskopie">Spektroskopie</a>.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Aufbau">Aufbau</h2></div>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Der_Atomkern_im_Atom">Der Atomkern im Atom</h3></div>

<p>Der Atomkern befindet sich im Zentrum des Atoms; sein Durchmesser beträgt etwa <span class="bruch template-frac" style="line-height:0"><sup style="font-size: 70%; vertical-align: 0.4em;">1</sup>⁄<sub style="font-size: 70%; vertical-align: 0em;">20.000</sub></span> bis <span class="bruch template-frac" style="line-height:0"><sup style="font-size: 70%; vertical-align: 0.4em;">1</sup>⁄<sub style="font-size: 70%; vertical-align: 0em;">150.000</sub></span> des Durchmessers der <a href="Atom" title="Atom">Elektronenhülle</a>. Der Atomkern stellt aber, je nach Element, 99,95 bis 99,98 Prozent der Masse des gesamten Atoms. Die <a href="Dichte" title="Dichte">Massendichte</a> des Atomkerns, auch <i>Kerndichte</i> genannt, beträgt etwa 10<sup>14</sup> g/cm<sup>3</sup>.<sup id="cite_ref-1" class="reference"><a href="#cite_note-1"><span class="cite-bracket">[</span>1<span class="cite-bracket">]</span></a></sup> Aufgrund der geringen Größe des Atomkerns sowie seiner außerordentlich großen Massen- und Energiedichte unterscheidet sich die Kernmaterie stark von den Körpern, mit denen wir es unter üblichen Bedingungen zu tun haben.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Protonen_und_Neutronen">Protonen und Neutronen</h3></div>

<p>Der Kern ist aufgebaut aus <a href="Proton" title="Proton">Protonen</a> und <a href="Neutron" title="Neutron">Neutronen</a>, die zusammen auch <a href="Nukleon" title="Nukleon">Nukleonen</a> genannt werden. Protonen sind elektrisch positiv <a href="Elektrische_Ladung" title="Elektrische Ladung">geladen</a>, sie tragen die Ladung <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle +e}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle +e}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/0ecb801bbffc4be7840cd8ccf79f13111df9d87d.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.505ex; width:2.892ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle +e}" loading="lazy"></span>, wobei <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle e}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle e}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/cd253103f0876afc68ebead27a5aa9867d927467.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.083ex; height:1.676ex;" alt="{\displaystyle e}" loading="lazy"></span> die <a href="Elementarladung" title="Elementarladung">Elementarladung</a> ist; Neutronen sind elektrisch neutral. Die Ladung eines Kerns mit <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle Z}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle Z}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/1cc6b75e09a8aa3f04d8584b11db534f88fb56bd.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.68ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle Z}" loading="lazy"></span> Protonen beträgt also <span style="white-space:nowrap"><span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle Z\cdot e}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle Z\cdot e}</annotation>

</semantics>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle Z}</annotation>

</semantics>

</p><p>Protonen und Neutronen haben ungefähr dieselbe Masse. Die Masse eines Kerns mit <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle Z}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle Z}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/1cc6b75e09a8aa3f04d8584b11db534f88fb56bd.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.68ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle Z}" loading="lazy"></span> Protonen und <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle N}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle N}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/f5e3890c981ae85503089652feb48b191b57aae3.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:2.064ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle N}" loading="lazy"></span> Neutronen ist daher ungefähr proportional zu <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle A=Z+N}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle A=Z+N}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/e8129ddaf56e93bf84a31a705dd866daed150682.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.505ex; width:11.426ex; height:2.343ex;" alt="{\displaystyle A=Z+N}" loading="lazy"></span>, der Zahl der Nukleonen. Man bezeichnet <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle A}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle A}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/7daff47fa58cdfd29dc333def748ff5fa4c923e3.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.743ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle A}" loading="lazy"></span> als <i><a href="Massenzahl" title="Massenzahl">Massenzahl</a></i> (für Genaueres zur Masse des Kerns siehe <a href="Kernmasse" title="Kernmasse">Kernmasse</a> oder <a href="Massendefekt" title="Massendefekt">Massendefekt</a>). Die Massenzahlen der auf der Erde natürlich vorkommenden Atome reichen von <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle A=1}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle A=1}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/b9c93fa532d5efee9437dc500521e334e7ea26a2.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:6.004ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle A=1}" loading="lazy"></span> (normaler <a href="Wasserstoff" title="Wasserstoff">Wasserstoff</a> <sup>1</sup>H) bis 244 (<a href="Plutonium" title="Plutonium">Plutonium</a> <sup>244</sup>Pu). Die makroskopische <a href="Dichte" title="Dichte">Dichte</a> der kondensierten Materie dagegen steigt nicht proportional zur Atommasse, weil auch der Atomradius im Mittel um das <span style="white-space:nowrap">3–4-Fache</span> ansteigt (neben starken periodischen Schwankungen, siehe Abb. in <a href="Atomradius" title="Atomradius">Atomradius</a>).

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Elemente_und_Isotope">Elemente und Isotope</h3></div>

<p>Da der Atomkern eine positive Ladung von <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle Z\cdot e}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle Z\cdot e}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/ee3b0fbfd84c063330c78114e62225e717f0f368.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:4.443ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle Z\cdot e}" loading="lazy"></span> trägt, kann er durch die <a href="Coulombkraft" class="mw-redirect" title="Coulombkraft">elektrostatische Anziehung</a> negativ geladene <a href="Elektron" title="Elektron">Elektronen</a> an sich binden. Die Ladungen von Elektron und Proton sind entgegengesetzt gleich, daher hat ein nach außen hin elektrisch neutrales Atom ebenso viele Elektronen in der Atomhülle wie Protonen im Kern. Da die Atomhülle weitestgehend die chemischen Eigenschaften bestimmt, legt die Kernladungszahl <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle Z}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle Z}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/1cc6b75e09a8aa3f04d8584b11db534f88fb56bd.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.68ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle Z}" loading="lazy"></span> damit auch fest, zu welchem Element das Atom gehört, sie ist die chemische <a href="Ordnungszahl" title="Ordnungszahl">Ordnungszahl</a>.

</p><p>Die Zahl der Neutronen im Kern hingegen beeinflusst die chemischen Eigenschaften des Atoms fast überhaupt nicht. Unterscheidet man Kerne (oder ganze Atome) desselben Elements, also mit gleicher Protonenzahl, nach ihrer Anzahl von Neutronen, spricht man von den <i><a href="Isotop" title="Isotop">Isotopen</a></i> des betreffenden Elements. Bezeichnet werden Nuklide mit dem chemischen <a href="Elementsymbol" title="Elementsymbol">Elementsymbol</a> und der Massenzahl, wie das häufigste <a href="Kohlenstoff" title="Kohlenstoff">Kohlenstoffisotop</a> <sup>12</sup>C oder das häufigste <a href="Eisen" title="Eisen">Eisenisotop</a> <sup>56</sup>Fe. Weniger üblich ist die Schreibweise C-12 bzw. Fe-56, oder die redundante zusätzliche Angabe der Ordnungszahl: <span style="white-space:nowrap"><span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle {}_{26}^{56}\mathrm {Fe} }">

</mrow>

</mrow>

</mrow>

</msubsup>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle {}_{26}^{56}\mathrm {Fe} }</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/7b7a35c57221b19104339e210b8e4f1e42a8f237.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:4.426ex; height:3.176ex;" alt="{\displaystyle {}_{26}^{56}\mathrm {Fe} }" loading="lazy"></span>.</span>

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Nuklide">Nuklide</h3></div>

<p>Eine durch Ordnungszahl und Massenzahl festgelegte Atom- oder Atomkernsorte wird <a href="Nuklid" title="Nuklid">Nuklid</a> genannt. In manchen Fällen existieren langlebige Anregungsstufen des Kerns (siehe unten), die als <a href="Isomer_(Kernphysik)" title="Isomer (Kernphysik)">Isomere</a> bezeichnet werden und als eigene Nuklide zählen. Isomere werden mit dem Zusatz „m“ für „metastabil“ bezeichnet, z. B. <sup>99m</sup><a href="Technetium" title="Technetium">Tc</a>.<sup id="cite_ref-2" class="reference"><a href="#cite_note-2"><span class="cite-bracket">[</span>2<span class="cite-bracket">]</span></a></sup> Es kann also zu einem Isotop eines Elements mehrere Nuklide geben, von denen dann höchstens eins stabil ist.

</p><p>Die meisten Nuklide sind instabil. Sie wandeln sich unter Emission von Strahlung (<a href="#Radioaktivität">Radioaktivität</a>) in andere Nuklide um. Der <a href="Radioaktiver_Zerfall" class="mw-redirect" title="Radioaktiver Zerfall">radioaktive Zerfall</a> tritt spontan, zu einem nicht vorhersagbaren Zeitpunkt auf. Ansonsten ändert sich die Zahl der Protonen und Neutronen nur durch bei einem Zusammentreffen mit einem anderen Teilchen (<a href="Kernreaktion" title="Kernreaktion">Kernreaktion</a>, <span style="white-space:nowrap"><a href="Neutroneneinfang" title="Neutroneneinfang">Neutroneneinfang</a>, …).</span>

</p><p>Es sind (Stand von 2003) insgesamt etwa 3200 langlebige Nuklide bekannt,<sup id="cite_ref-nubase_3-0" class="reference"><a href="#cite_note-nubase-3"><span class="cite-bracket">[</span>3<span class="cite-bracket">]</span></a></sup> die sich auf etwa 2700 Isotope<sup id="cite_ref-Römpp-Isotope_4-0" class="reference"><a href="#cite_note-Römpp-Isotope-4"><span class="cite-bracket">[</span>4<span class="cite-bracket">]</span></a></sup> der 118 bekannten Elemente von <a href="Wasserstoff" title="Wasserstoff">Wasserstoff</a> bis <a href="Oganesson" title="Oganesson">Oganesson</a> verteilen. Darunter gibt es ca. 250 stabile Nuklide. Die Stabilität eines Nuklids hängt von der Zahl der Protonen und der Neutronen ab. Liegt das Verhältnis beider Zahlen außerhalb eines bestimmten Bereichs, ist der Kern instabil, d. h. radioaktiv, und wandelt sich in einen stabileren Kern um. Zu den Protonenzahlen 43, 61 oder größer als 82 gibt es gar kein stabiles Nuklid.

</p><p>Die Nuklide werden zur Übersicht in einer <a href="Nuklidkarte" title="Nuklidkarte">Nuklidkarte</a> oder „Isotopenkarte“ durch kleine Quadrate grafisch dargestellt. Die Abbildung zeigt rund 1500 Nuklide. Die horizontale Achse gibt die Neutronenzahl an, die vertikale die Protonenzahl. Stabile Nuklide haben schwarze Quadrate, links unten beginnend mit <sup>1</sup>H, rechts oben endend mit <sup>208</sup>Pb. Die Schmalheit des schwarzen Bandes zeigt, wie genau die Abstimmung von Protonen- und Neutronenzahl für einen stabilen Kern sein muss. Bis A = 40 müssen beide Zahlen nahezu gleich sein, darüber müssen die Neutronen zunehmend im Überschuss vorhanden sein (bis <span style="white-space:nowrap">ca. 1,6:1).</span> Die übrigen Kerne sind instabil, wobei die Farbe des Quadrats die radioaktiven Umwandlungsarten anzeigt. Generell sind Kerne mit gerader Protonen- und/oder Neutronenzahl eher stabil als solche mit ungeraden Zahlen; alle doppelt-ungeraden Kerne – mit Ausnahme von <sup>2</sup>H, <sup>6</sup>Li, <sup>10</sup>B und <sup>14</sup>N – sind instabil.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Bindung">Bindung</h2></div>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Kernkraft_und_Coulombkraft">Kernkraft und Coulombkraft</h3></div>

<p>Alle Nukleonen ziehen sich gegenseitig durch die Kernkräfte an. Diese sind eine Restwechselwirkung der <a href="Starke_Wechselwirkung" title="Starke Wechselwirkung">Starken Wechselwirkung</a>, die zwischen <a href="Quark_(Physik)" title="Quark (Physik)">Quarks</a> wirkt, den Bestandteilen von Protonen und Neutronen. Die Kernkräfte wirken gleichermaßen zwischen Protonen und Neutronen und haben nur eine kurze Reichweite, die etwa einem Nukleondurchmesser (etwa 1 fm = 10<sup>−15</sup> m) entspricht.

</p><p>Hinzu kommt die abstoßende Wirkung der <a href="Coulombkraft" class="mw-redirect" title="Coulombkraft">Coulombkraft</a>, die nur zwischen den Protonen wirkt. Sie ist zwar um ca. zwei Größenordnungen (10<sup>−2</sup>) schwächer als die Kernkräfte, hat aber eine große Reichweite. Ein Nukleon im Kern „spürt“ nur die Anziehung seiner unmittelbaren Nachbarnukleonen, ein Proton „spürt“ aber zusätzlich die abstoßende Kraft <i>aller</i> anderen Protonen im Kern. Oberhalb der Protonenzahl 82 (<a href="Blei" title="Blei">Blei</a>) ist diese Abstoßung so stark, dass alle weiteren Kerne instabil sind, also <a href="Radioaktivit%C3%A4t" title="Radioaktivität">radioaktiv</a>.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Bindungsenergie">Bindungsenergie</h3></div>

<p>Die <a href="Bindungsenergie" title="Bindungsenergie">Bindungsenergie</a> eines Atomkerns ist definitionsgemäß die Energie, die zugeführt werden müsste, um den Kern in seine einzelnen Nukleonen zu zerlegen, bzw. die Energie, die insgesamt frei wurde, als der Kern aus einzelnen Protonen und Neutronen aufgebaut wurde. In einem weiten Massenbereich beträgt diese Energie nahe der Linie der Stabilität (also bei einem „günstigen“ Verhältnis von Protonen- und Neutronenzahl) 8 MeV pro Nukleon oder etwas mehr. Am höchsten ist sie bei <sup>62</sup>Ni mit 8,795 MeV pro Nukleon, gefolgt von <sup>58</sup>Fe, <sup>64</sup>Ni, <sup>56</sup>Fe,<sup id="cite_ref-6" class="reference"><a href="#cite_note-6"><span class="cite-bracket">[</span>6<span class="cite-bracket">]</span></a></sup> <sup>54</sup>Cr und <sup>60</sup>Ni, also bei Kernen mit gerader Protonen- und Neutronenzahl im Massenbereich <span style="white-space:nowrap"><i>A</i> = 54…62</span>. Zu sehr geringen oder hohen Anzahlen von Nukleonen hin ist die Bindungsenergie pro Nukleon geringer.

</p><p>Dieser Verlauf lässt sich im Rahmen des <a href="Tr%C3%B6pfchenmodell" title="Tröpfchenmodell">Tröpfchenmodells</a> plausibel machen:

</p>

<ul><li>Da die Kernkräfte nur zwischen unmittelbar benachbarten Nukleonen wirken, ist die durchschnittliche Bindungsenergie pro Nukleon zunächst unabhängig davon, wie viele Nukleonen insgesamt im Kern vorhanden sind.</li>

<li>Mit steigender Nukleonenzahl sinkt der Bruchteil der Nukleonen, die an der Oberfläche sitzen und deshalb in Reichweite ihrer Kernkräfte weniger bindende Nachbarn haben. Dies bewirkt den anfänglichen Anstieg der Bindungsenergie im Durchschnitt über alle Nukleonen.</li>

<li>Gegenüber diesem Anstieg überwiegt mit steigender Protonenzahl der negative Beitrag durch die elektrostatische Abstoßung der Protonen untereinander. Denn diese wirkt langreichweitig und daher nicht nur zwischen benachbarten, sondern zwischen allen Protonen. Der Einfluss auf die durchschnittliche Bindungsenergie pro Nukleon wird etwas abgemildert, indem bei schwereren Kernen der Anteil von Neutronen zunimmt. Jedoch kann der <a href="Neutronen%C3%BCberschuss" title="Neutronenüberschuss">Neutronenüberschuss</a> nicht allzu groß werden, weil die zusätzlichen Neutronen immer höhere Energiezustände einnehmen müssen, was wiederum zu einer Verringerung der durchschnittlichen Bindungsenergie führt.</li></ul>

<p>Basierend auf dem Tröpfchenmodell kann der generelle Verlauf der Bindungsenergie mit der <a href="Bethe-Weizs%C3%A4cker-Formel" title="Bethe-Weizsäcker-Formel">Bethe-Weizsäcker-Formel</a>, die zusätzlich noch die stabilisierende Wirkung von geraden Protonen- und Neutronenzahlen berücksichtigt, mit etwa 1%iger Genauigkeit abgeschätzt werden. Zur Erklärung von Abweichungen (als Zacken in der Graphik erkennbar) ist das <a href="Schalenmodell_(Kernphysik)" title="Schalenmodell (Kernphysik)">Schalenmodell</a> heranzuziehen.

</p><p>Die mittlere Bindungsenergie von 8 <a href="Elektronenvolt" title="Elektronenvolt">MeV</a> pro Nukleon ist ein enorm hoher Wert, sie entspricht fast 0,1 % der <a href="Ruheenergie" class="mw-redirect" title="Ruheenergie">Ruheenergie</a>. Aufgrund der <a href="%C3%84quivalenz_von_Masse_und_Energie" title="Äquivalenz von Masse und Energie">Äquivalenz von Masse und Energie</a> hat solch ein Atomkern also eine um fast 0,1 % geringere Masse, als sich beim Addieren der Massen der einzelnen Nukleonen ergibt. Man bezeichnet dies als <a href="Massendefekt" title="Massendefekt">Massendefekt</a>. Die Bindungsenergie lässt sich daher bestimmen, indem man diesen Massendefekt misst. Bei sehr kurzlebigen Kerne lässt sich die Bindungsenergie durch Messung der Energien ihrer Zerfallsprodukte bestimmen.

</p><p>Aufgrund der unterschiedlichen Bindungsenergie pro Nukleon bei verschiedenen Kernen können Kernreaktionen, bei denen sich hinterher die Nukleonen anders gruppieren als vorher, einen erheblichen Energiegewinn ergeben. Eine Erhöhung der Bindungsenergie pro Nukleon tritt bei der Fusion zweier leichterer Kerne, aber auch bei der Spaltung eines schweren Kerns ein. Die <a href="Wasserstoffbrennen" title="Wasserstoffbrennen">Fusion von Wasserstoff zu Helium</a> ist die Energiequelle der Sonne, die Spaltung schwerer Atomkerne wird in <a href="Kernkraftwerk" title="Kernkraftwerk">Kernkraftwerken</a> zur Energiegewinnung ausgenutzt. Beide Arten der Energiefreisetzung werden in <a href="Kernwaffe" title="Kernwaffe">Kernwaffen</a> realisiert.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Ablösearbeit_für_einzelne_Nukleonen"><span id="Abl.C3.B6searbeit_f.C3.BCr_einzelne_Nukleonen"></span>Ablösearbeit für einzelne Nukleonen</h3></div>

<p>Von der mittleren Bindungsenergie pro Nukleon zu unterscheiden ist die Ablösearbeit, das ist die Energie, die zur Ablösung eines einzigen Nukleons nötig ist. Diese variiert, weil einige Nukleonanzahlen stabiler sind als andere. So sind gerade Neutron- oder Protonenzahlen generell energetisch günstiger als ungerade; bei einigen Zahlen („<a href="Magische_Zahl_(Physik)" title="Magische Zahl (Physik)">magischen Zahlen</a>“) ist nach dem <a href="Schalenmodell_(Kernphysik)" title="Schalenmodell (Kernphysik)">Schalenmodell der Kernphysik</a> eine Schale abgeschlossen und die Ablösearbeit besonders groß, ähnlich wie in der Chemie die <a href="Ionisierungsenergie" title="Ionisierungsenergie">Ionisierungsenergie</a> bei <a href="Edelgas" class="mw-redirect" title="Edelgas">Edelgasatomen</a> besonders groß ist. So benötigt man 15,6 MeV, um ein Neutron aus <sup>40</sup>Ca herauszulösen, aber nur 8,4 MeV <span style="white-space:nowrap">bei <sup>41</sup>Ca</span> und 11,5 MeV <span style="white-space:nowrap">bei <sup>42</sup>Ca.</span>

</p>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Eigenschaften">Eigenschaften</h2></div>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Größe_und_Dichte"><span id="Gr.C3.B6.C3.9Fe_und_Dichte"></span><span id="Radius"></span>Größe und Dichte</h3></div>

<p>Die Größe des Atomkerns wächst mit seiner Masse bzw. Massenzahl. Beim sehr leichten <a href="Helium" title="Helium">Helium</a> beträgt der Durchmesser rund 1 fm (<a href="Femtometer" class="mw-redirect" title="Femtometer">Femtometer</a>), beim <a href="Uran" title="Uran">Uran</a> etwa 16 fm. Atomkerne haben keine scharfe Begrenzung, die Dichte fällt in einem Übergangsbereich am Rand ab. Deshalb ist die genaue Angabe eines Durchmessers bzw. Radius’ eine Frage der Definition <i>(→ siehe <a href="Ladungsradius" title="Ladungsradius">Ladungsradius</a>).</i>

</p><p>Die Dichte des Kerns (das Verhältnis von <a href="Kernmasse" title="Kernmasse">Kernmasse</a> zu Kernvolumen) ist für alle Kerne annähernd gleich und beträgt rund 2·10<sup>17</sup> kg/m<sup>3</sup>.<sup id="cite_ref-7" class="reference"><a href="#cite_note-7"><span class="cite-bracket">[</span>7<span class="cite-bracket">]</span></a></sup><sup id="cite_ref-Povh54_8-0" class="reference"><a href="#cite_note-Povh54-8"><span class="cite-bracket">[</span>8<span class="cite-bracket">]</span></a></sup> Materie in dieser Dichte heißt Kernmaterie. Um diese Dichte zu erreichen, müsste man beispielsweise die <a href="Cheops-Pyramide" title="Cheops-Pyramide">Cheops-Pyramide</a> auf die Größe eines Pfefferkorns zusammendrücken.

</p><p>Da die Dichte aller Atomkerne annähernd gleich ist, ist ihr Volumen annähernd proportional zur Massenzahl. Der Kernradius beträgt:<sup id="cite_ref-Povh54_8-1" class="reference"><a href="#cite_note-Povh54-8"><span class="cite-bracket">[</span>8<span class="cite-bracket">]</span></a></sup>

</p>

<msub>

</mrow>

</msub>

<msub>

</mrow>

</msub>

<mroot>

</mrow>

</mroot>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle R_{e}\approx r_{0}\cdot {\sqrt[{3}]{A}}\qquad }</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/b464bfd4642e281d26ff7e9dfa638fcd6e7248f9.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.671ex; width:17.967ex; height:3.009ex;" alt="{\displaystyle R_{e}\approx r_{0}\cdot {\sqrt[{3}]{A}}\qquad }" loading="lazy"></span> <span style="white-space:nowrap">mit <i>r<sub>0</sub></i> ≈ 1,21 fm.</span></dd></dl>

<p>Hierbei ist <i>R<sub>e</sub></i> ist der <a href="Ladungsradius#Äquivalenter_Radius_einer_homogen_geladenen_Kugel" title="Ladungsradius">äquivalente Radius</a> einer homogen geladenen Kugel.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Spin_und_magnetisches_Moment">Spin und magnetisches Moment</h3></div>

<p>Der <a href="Kernspin" title="Kernspin">Kernspin</a> <i>I</i> ergibt sich aus der vektoriellen Addition der <a href="Spin" title="Spin">Spins</a> und der <a href="Drehimpuls_(Quantenmechanik)" title="Drehimpuls (Quantenmechanik)">Bahndrehimpulse</a> aller Nukleonen. Der Spin von Proton und Neutron beträgt ½, Bahndrehimpulse hingegen sind ganzzahlig. Deshalb haben alle Atomkerne mit geradzahliger Massenzahl <i>A</i> ganzzahligen Spin und Kerne mit ungeradzahligem <i>A</i> halbzahligen Spin. Alle doppelt-geraden Kerne (jeweils geradzahlige Protonen- und Neutronenzahl) haben im Grundzustand den <span style="white-space:nowrap">Spin <i>I</i> = 0.</span>

</p><p>Atomkerne mit Spin <i>I</i> ≠ 0 besitzen ein <a href="Magnetisches_Dipolmoment" title="Magnetisches Dipolmoment">magnetisches Dipolmoment</a>, das von den intrinsischen magnetischen Momenten beider Nukleonensorten und der Bewegung der elektrisch geladenen Protonen im Kern herrührt. Es übt einen Einfluss auf die Energieniveaus in der Atomhülle aus, der zu einer sehr geringen, aber messbaren Aufspaltung der atomaren Spektrallinien führt (<a href="Hyperfeinstruktur" title="Hyperfeinstruktur">Hyperfeinstruktur</a>). Aus Anzahl und Größe dieser Aufspaltung lassen sich Kernspin und magnetisches Moment ermitteln.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Geometrische_Form">Geometrische Form</h3></div>

<p>Nicht alle Kerne sind im Grundzustand kugelförmig. Sie können prolat (zigarrenförmig), oblat (diskusförmig) oder komplizierter deformiert sein. Dies führt zu elektrischen <a href="Quadrupol" title="Quadrupol">Quadrupolmomenten</a> und ggf. zu Momenten höherer Ordnung. Deformierungen führen zu Unregelmäßigkeiten in der Hyperfeinstruktur der Atomspektren und lassen sich dadurch nachweisen. Dabei sind aus quantenmechanischen Gründen beobachtbare Wechselwirkungen mit einem 2<sup>n</sup>-Moment nur bei Kernzuständen mit Spin <i>I</i> ≥ n/2 möglich. Deshalb erscheinen Kerne mit Spin 0 und ½ immer kugelförmig.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Angeregte_Zustände"><span id="Angeregte_Zust.C3.A4nde"></span>Angeregte Zustände</h2></div>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Energieniveaus">Energieniveaus</h3></div>

<p>Atomkerne haben wie die Elektronenhülle diskrete <a href="Energieniveau" title="Energieniveau">Energieniveaus</a>, typische Abstände zwischen ihnen betragen aber nicht einige Elektronenvolt wie bei Atomen, sondern viele keV bis einige MeV. Die Folge dieser Niveaus setzt sich, wie bei Atomen auch, im Kontinuum fort, also oberhalb der Energie, die die Ablösung eines Teilchens ermöglicht (sie werden dann als <i><a href="Resonanz#Teilchenphysik" title="Resonanz">Resonanz</a></i> bezeichnet). Ein ungestörter Kern befindet sich normalerweise in seinem tiefsten Energieniveau, dem <i>Grundzustand</i>. Die höheren Niveaus (<i>angeregte</i> Zustände) sind nicht stabil, vielmehr geht der Kern früher oder später spontan in einen stabileren Zustand über, wobei die Energiedifferenz in den allermeisten Fällen als <a href="Photon" title="Photon">Photon</a> (<a href="Gammastrahlung" title="Gammastrahlung">Gammastrahlung</a>) oder an ein Elektron der K-Schale abgegeben wird (<a href="Innere_Konversion" title="Innere Konversion">Innere Konversion</a>). Die seltenen anderen Möglichkeiten sind die Emission eines Hüllenelektrons aus einer anderen Schale und die <a href="Paarerzeugung" class="mw-redirect" title="Paarerzeugung">Paarerzeugung</a> von Elektron und <a href="Positron" title="Positron">Positron</a>. Jedes Niveau hat einen bestimmten Drehimpuls (<a href="Kernspin" title="Kernspin">Kernspin</a>) und wohldefinierte <a href="Parit%C3%A4t_(Physik)" title="Parität (Physik)">Parität</a> (bis auf eine winzige Beimischung aufgrund der <a href="Parit%C3%A4tsverletzung" title="Paritätsverletzung">Paritätsverletzung</a> durch die <a href="Schwache_Wechselwirkung" title="Schwache Wechselwirkung">Schwache Wechselwirkung</a>). Der Zerfall der angeregten Zustände folgt dem exponentiellen Zerfallsgesetz mit meist sehr kurzen Halbwertszeiten (10<sup>−14</sup> s sind nicht selten); besonders langlebige <i>(metastabile)</i> angeregte Zustände (Halbwertszeiten von Nanosekunden bis Millionen Jahre) werden als <a href="Isomer_(Kernphysik)" title="Isomer (Kernphysik)">Isomere</a> bezeichnet. Oft verdanken sie ihre lange Lebensdauer einem Kernspin, der einige <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle \hbar }">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \hbar }</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/de68de3a92517953436c93b5a76461d49160cc41.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.306ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle \hbar }" loading="lazy"></span> größer ist als bei allen durch einen spontanen Übergang (einschließlich eines radioaktiven Zerfalls) erreichbaren Zuständen.

</p><p>Die Grafik zeigt einen Ausschnitt des Schemas der angeregten Zustände des Atomkerns des Kohlenstoff-Isotops <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle {}_{\ 6}^{12}\mathrm {C} }">

</mrow>

</mrow>

</mrow>

</msubsup>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle {}_{\ 6}^{12}\mathrm {C} }</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/87f861f94ea26bc4171a986abf14eb7c40fdeb4e.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:3.554ex; height:3.176ex;" alt="{\displaystyle {}_{\ 6}^{12}\mathrm {C} }" loading="lazy"></span>. Jeder Anregungszustand ist links mit Kernspin und Parität beschriftet, rechts mit Anregungsenergie in keV und (kleingedruckt) <a href="Zerfallsbreite" title="Zerfallsbreite">Zerfallsbreite</a>. Die Zerfallsbreite kann in die Halbwertszeit des jeweiligen Kernniveaus umgerechnet werden. Ist diese kleiner als 10<sup>−15</sup> s, wird stattdessen üblicherweise die Zerfallsbreite des Niveaus angegeben. Mit roten Pfeilen sind bekannte Gamma-Übergänge zwischen den Zuständen eingezeichnet, deren Energien sind grün beschriftet.<sup id="cite_ref-9" class="reference"><a href="#cite_note-9"><span class="cite-bracket">[</span>9<span class="cite-bracket">]</span></a></sup>

</p><p>Bei der Folge der Energieniveaus lassen sich einige Grundtypen der Anregungsformen unterscheiden:

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Einzelteilchenanregung">Einzelteilchenanregung</h3></div>

<p>Bei Kernen nahe an abgeschlossenen Schalen für Protonen und/oder Neutronen zeigen sich Anregungsspektren, die nach Energie und Kernspin durch die Eigenschaften einzelner Orbitale bestimmt sind. Diese Spektren haben bei verschiedenen Kernen je nachdem, welches Orbital beteiligt ist, sehr unterschiedliche Folgen von Energie und Kernspin. Da die Drehimpulse benachbarter Orbitale sich in manchen Fällen stark unterscheiden, ergeben sich hier die Bedingungen für metastabile Zustände (auf der Nuklidkarte „Isomerieinseln“).

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Kollektive_Rotation">Kollektive Rotation</h3></div>

<p>Ein von der Kugelform abweichender Kern kann als ganzes zu Rotation angeregt werden. In einfachen Fällen (gg-Kerne) haben die Niveaus den geradzahligen Kernspin <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle I=0,2,4,\dots }">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle I=0,2,4,\dots }</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/8f530c31eca8a496b04c514b8c1ff448fa5b52a9.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.671ex; width:13.583ex; height:2.509ex;" alt="{\displaystyle I=0,2,4,\dots }" loading="lazy"></span> und die Anregungsenergien

</p>

<mfrac>

<msup>

</mrow>

</msup>

<mrow>

</mrow>

</mfrac>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle E={\frac {\hbar ^{2}}{2\Theta }}I(I+1)}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/5576e1c4139088ae7312a3502732e6fbe97697e4.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -2.005ex; width:16.836ex; height:5.843ex;" alt="{\displaystyle E={\frac {\hbar ^{2}}{2\Theta }}I(I+1)}" loading="lazy"></span>.</dd></dl>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle I}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/535ea7fc4134a31cbe2251d9d3511374bc41be9f.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.172ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle I}" loading="lazy"></span> nach den Gesetzen der <a href="Quantenmechanik" title="Quantenmechanik">Quantenmechanik</a> einem <a href="Drehimpuls" title="Drehimpuls">Drehimpuls</a> vom Betrag <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\textstyle {\sqrt {I\cdot (I+1)}}\,\hbar }">

<msqrt>

</msqrt>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\textstyle {\sqrt {I\cdot (I+1)}}\,\hbar }</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/d75cd5748ac3865faa463a02570a875e5f60cd7a.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -1.005ex; width:13.852ex; height:3.343ex;" alt="{\textstyle {\sqrt {I\cdot (I+1)}}\,\hbar }" loading="lazy"></span> entspricht, kann man <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle \Theta }">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \Theta }</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/bc927b19f46d005b4720db7a0f96cd5b6f1a0d9b.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:1.808ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle \Theta }" loading="lazy"></span> klassisch als <a href="Tr%C3%A4gheitsmoment" title="Trägheitsmoment">Trägheitsmoment</a> interpretieren. Die Abstände zwischen aufeinanderfolgenden Niveaus wachsen regelmäßig an und bilden eine Rotationsbande, wie sie auch aus den optischen Spektren zweiatomiger Moleküle bekannt ist. Dieses Bild kommt bei vielen Kernen vor, vor allem bei großen Kernen weitab von abgeschlossenen Schalen, wenn sie eine stabile <a href="Ellipsoid" title="Ellipsoid">ellipsoide</a> Deformation aufweisen.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Kollektive_Schwingung">Kollektive Schwingung</h3></div>

<p>In Kernen können die Protonen kollektiv gegenüber den Neutronen schwingen. Die Schwingungsfrequenz liegt oberhalb von etwa <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle \omega =10^{22}\,\mathrm {s^{-1}} }">

<msup>

</mrow>

</msup>

<msup>

</mrow>

</msup>

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \omega =10^{22}\,\mathrm {s^{-1}} }</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/13eb44170da2adaa7d7b504a1445ca7dc2b333b9.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:12.382ex; height:2.676ex;" alt="{\displaystyle \omega =10^{22}\,\mathrm {s^{-1}} }" loading="lazy"></span>, die Energie also im Bereich <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle E=\hbar \omega =25\,\mathrm {MeV} }">

</mrow>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle E=\hbar \omega =25\,\mathrm {MeV} }</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/1f64edd3f51c3ddde78cb481eab151f01743cb76.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:18.343ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle E=\hbar \omega =25\,\mathrm {MeV} }" loading="lazy"></span>. Die Anregung heißt <a href="Riesenresonanz" title="Riesenresonanz">Riesenresonanz</a>, weil sie sich in allen nicht zu kleinen Kernen durch einen erhöhten <a href="Wirkungsquerschnitt" title="Wirkungsquerschnitt">Wirkungsquerschnitt</a> der Wechselwirkung mit Gammaquanten der entsprechenden Energien bzw. Frequenzen zeigt.

</p><p>Daneben sind für kugelförmige Kerne, wenn sie auf der Isotopenkarte nahe bei den Gebieten mit deformierten Kernen liegen, Formschwingungen der Oberfläche bei konstantem Volumen möglich (analog den Formschwingungen von großen Seifenblasen). Das Energiespektrum <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle E_{n}\approx n\hbar \omega }">

<msub>

</mrow>

</msub>

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle E_{n}\approx n\hbar \omega }</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/0e3ffb49509edcc1f8a3ccc34f2a2bbef0ed339c.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.671ex; width:10.179ex; height:2.509ex;" alt="{\displaystyle E_{n}\approx n\hbar \omega }" loading="lazy"></span> ist eine Vibrationsbande. Es zeigt (näherungsweise) äquidistante Anregungsenergien, deren Grundschwingung <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle \hbar \omega }">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle \hbar \omega }</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/257e7f4e184cd5ca0743d3e3cc9b0f0f025dce11.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:2.752ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle \hbar \omega }" loading="lazy"></span> im Bereich von 1 MeV Anregungsenergie liegt. Die höheren Niveaus sind leicht aufgespalten und lassen sich theoretisch als Anregung mit mehreren gleichen Schwingungsquanten deuten. An der Anzahl der aufgespaltenen Niveaus und den dabei vorkommenden Kernspins zeigt sich, dass die Anregungsquanten sich wie identische <a href="Boson" title="Boson">Bosonen</a> verhalten. Bei Schwingungen mit elliptischer Deformation haben sie den Spin <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle I=2}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle I=2}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/3d331a45d59c37387c038e25638d2c2f6f10d7f3.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:5.433ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle I=2}" loading="lazy"></span>, bei birnenförmiger Schwingung <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle I=3}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle I=3}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/dc9defc5f5520cea19136cbc18f1516ffd512d1d.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:5.433ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle I=3}" loading="lazy"></span>.

</p><p>Außerdem gibt es bei kugelförmigen Kernen Kompressionsschwingungen. Diese sind kugelförmig, haben den Kernspin <span class="mwe-math-element mwe-math-element-inline"><span class="mwe-math-mathml-inline mwe-math-mathml-a11y" style="display: none;"><math xmlns="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" alttext="{\displaystyle I=0}">

</mstyle>

</mrow>

<annotation encoding="application/x-tex">{\displaystyle I=0}</annotation>

</semantics>

</math></span><img src="./_assets_/eb734a37dd21ce173a46342d1cc64c92/0d922b0d8eaff720e31ab0a21b8c0c004f1df4e8.svg" class="mwe-math-fallback-image-inline mw-invert skin-invert" aria-hidden="true" style="vertical-align: -0.338ex; width:5.433ex; height:2.176ex;" alt="{\displaystyle I=0}" loading="lazy"></span> und eine Energie über 100 MeV. Daraus kann man den <a href="Kompressionsmodul" title="Kompressionsmodul">Kompressionsmodul</a> von Kernmaterie bestimmen.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Radioaktivität"><span id="Radioaktivit.C3.A4t"></span>Radioaktivität</h2></div>

<div class="hauptartikel" role="navigation"><span class="hauptartikel-pfeil" title="siehe" aria-hidden="true" role="presentation">→ </span><i><span class="hauptartikel-text">Hauptartikel</span>: <a href="Radioaktivit%C3%A4t" title="Radioaktivität">Radioaktivität</a></i></div>

<p>Der Begriff Radioaktivität bezeichnet die Eigenschaft instabiler Nuklide, sich spontan unter Energieabgabe umzuwandeln. Von den meisten Elementen existieren nur wenige stabile Isotope oder sogar nur <a href="Reinelement" title="Reinelement">eins</a>; bei den Ordnungszahlen 43 (<a href="Technetium" title="Technetium">Technetium</a>), 61 (<a href="Promethium" title="Promethium">Promethium</a>) und allen oberhalb 82 (<a href="Blei" title="Blei">Blei</a>) gibt es keine stabilen Isotope. Im Allgemeinen wird bei der Umwandlung <a href="Ionisierende_Strahlung" title="Ionisierende Strahlung">ionisierende Strahlung</a> ausgesandt.

</p><p>Die drei mit Abstand häufigsten Arten von Radioaktivität sind:

</p>

<ul><li>Aussendung von Nukleonen (insbesondere <a href="Alphazerfall" class="mw-redirect" title="Alphazerfall">Alphazerfall</a>),</li>

<li>Umwandlung eines Protons in ein Neutron oder umgekehrt (<a href="Betazerfall" title="Betazerfall">Betazerfall</a>),</li>

<li>Übergang zwischen zwei Zuständen ein und desselben Nuklids unter Emission von <a href="Gammastrahlung" title="Gammastrahlung">Gammastrahlung</a>.</li></ul>

<p>Beim Alphazerfall wird ein <a href="Alphateilchen" class="mw-redirect" title="Alphateilchen">Alphateilchen</a> (<sup>4</sup>He-Kern, bestehend aus zwei Protonen und zwei Neutronen) abgestrahlt. Dies tritt nur bei hohen Massenzahlen auf, bei denen sich durch den Prozess die mittlere Bindungsenergie pro Nukleon genügend erhöht. Das ist theoretisch ab etwa <i>A</i> = 140 gegeben. Bei sehr großem <i>A</i>, etwa ab 230, tritt spontane Kernspaltung auf.

</p><p>Beim Beta-Minus-Zerfall wandelt sich im Kern ein Neutron in ein Proton um, wobei ein Elektron (β<sup>−</sup>-Teilchen) sowie ein Elektron-Antineutrino emittiert wird. Beim Beta-Plus-Zerfall wandelt sich im Kern ein Proton in ein Neutron um und ein <a href="Positron" title="Positron">Positron</a> (β<sup>+</sup>-Teilchen) sowie ein Elektron-Neutrino werden abgestrahlt. Statt Emission eines Positrons kann auch die Absorption („<a href="Elektroneneinfang" title="Elektroneneinfang">Einfang</a>“) eines Elektrons aus der Atomhülle erfolgen. Die Massenzahl bleibt dabei erhalten, aber die Mischung aus Protonen und Neutronen wird energetisch günstiger. Die chemische Ordnungszahl ändert sich um ±1. Betazerfall tritt bei allen Massenzahlen auf.

</p><p>Die Abgabe von Gammastrahlung setzt voraus, dass der Kern in einem angeregten Zustand ist (vgl. Abschnitt <a href="#Energieniveaus">Energieniveaus</a>) und tritt daher hauptsächlich unmittelbar nach einem Alpha- oder Betazerfall auf, sofern dieser nicht direkt zum Grundzustand des Tochterkerns führt. Deshalb wird die Gamma-Emission analog den anderen Prozessen der Radioaktivität manchmal als Gamma„zerfall“ bezeichnet.

</p><p>Radioaktive Nuklide aus der Zeit der <a href="Entstehung_der_Erde" title="Entstehung der Erde">Entstehung der Erde</a> können noch vorhanden sein, wenn sie Halbwertszeiten ab der Größenordnung von 10<sup>8</sup> Jahren haben (<a href="Primordiales_Nuklid" title="Primordiales Nuklid">primordiale Nuklide</a>). Kürzerlebige Nuklide entstehen auf der Erde als Zwischenprodukte in <a href="Zerfallsreihe" title="Zerfallsreihe">Zerfallsreihen</a>, durch Einwirkung <a href="Kosmische_Strahlung" title="Kosmische Strahlung">kosmischer Strahlung</a> oder durch künstliche Erzeugung.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Kernmodelle">Kernmodelle</h2></div>

<p>In der <a href="Kernphysik" title="Kernphysik">Kernphysik</a> existiert kein einheitliches Modell zur umfassenden Beschreibung <i>aller</i> Vorgänge im Atomkern. Im Vergleich zu der <a href="Atomphysik" title="Atomphysik">Atomphysik</a> mit dem erfolgreichen <a href="Quantenmechanik" title="Quantenmechanik">quantenmechanischen</a> <a href="Liste_der_Atommodelle" title="Liste der Atommodelle">Atommodell</a> fehlt im Kern ein besonderes, massives Kraftzentrum, und die Kräfte zwischen den Nukleonen sind um vieles komplizierter (<a href="Starke_Wechselwirkung" title="Starke Wechselwirkung">Starke Wechselwirkung</a>) als die rein <a href="Elektromagnetische_Wechselwirkung" title="Elektromagnetische Wechselwirkung">elektromagnetische Wechselwirkung</a> im oder außerhalb des Atom. Daher werden verschiedene Kernmodelle für unterschiedliche Fragestellungen benutzt.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Beschreibung">Beschreibung</h3></div>

<p>An den Modellen des Atomkerns zeigen sich zwei stark vereinfachende, aber entgegengesetzte Ausgangspunkte:

</p>

<ul><li><i>Modell starker Korrelation:</i> Der Atomkern wird als Ansammlung von eng gepaarten Nukleonen oder Nukleonengruppen verstanden (z. B. Tröpfchenmodell, Alphateilchen-Modell, Berücksichtigung von Pairing in Kernen ähnlich wie bei der <a href="Supraleitung" class="mw-redirect" title="Supraleitung">Supraleitung</a>);</li>

<li><i>Modelle unabhängiger Teilchen:</i> Die Nukleonen bewegen sich relativ frei im Kern (Fermigas-Modell, optisches Modell, Schalenmodell, Potentialtopf-Modell).</li></ul>

<p>Realistische Kernmodelle zeichnen sich durch eine geeignete Kombination beider Ansätze aus.

</p><p><i>Jedes der genannten Modelle ist nur für einen bestimmten Bereich der nuklearen Phänomene anwendbar, eine widerspruchsfreie und umfassende Theorie konnte noch nicht formuliert werden.</i>

</p>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Kernmodelle_2">Kernmodelle</h3></div>

<p>Die bekanntesten Kernmodell sind:

</p>

<ul><li>Das <i><a href="Tr%C3%B6pfchenmodell" title="Tröpfchenmodell">Tröpfchenmodell</a></i> (<a href="Carl_Friedrich_von_Weizs%C3%A4cker" title="Carl Friedrich von Weizsäcker">Carl Friedrich von Weizsäcker</a> 1935, <a href="Niels_Bohr" title="Niels Bohr">Niels Bohr</a> 1936) beschreibt den Atomkern als kugelrundes Tröpfchen einer elektrisch geladenen Flüssigkeit und ergibt eine Formel für seine gesamte Bindungsenergie. Mit diesem fast klassischen Modell kann gut erklärt werden, welche Isotope stabil sind und welche sich noch durch Energieabgabe in ein fester gebundenes umwandeln können, etwa durch <a href="%CE%91-Zerfall" class="mw-redirect" title="Α-Zerfall">α-Zerfall</a>, <a href="%CE%92-Zerfall" class="mw-redirect" title="Β-Zerfall">β-Zerfall</a>, <a href="Kernspaltung" title="Kernspaltung">Kernspaltung</a>. Damit findet die Anzahl der stabilen chemischen Elemente auf der Erde eine Begründung.</li>

<li>Das <i><a href="Schalenmodell_(Kernphysik)" title="Schalenmodell (Kernphysik)">Schalenmodell</a></i> für Kerne (<a href="Maria_Goeppert-Mayer" title="Maria Goeppert-Mayer">Maria Goeppert-Mayer</a>, <a href="J._Hans_D._Jensen" class="mw-redirect" title="J. Hans D. Jensen">J. Hans D. Jensen</a>, 1949) führt den Aufbau der Atomkerne in Analogie zum <a href="Schalenmodell_(Atomphysik)" title="Schalenmodell (Atomphysik)">Schalenmodell der Atomphysik</a> rein auf <a href="Quantenmechanik" title="Quantenmechanik">quantenmechanische</a> Gesetzmäßigkeiten (<a href="Atomorbital" title="Atomorbital">Orbitale</a> in einem Potentialtopf, <a href="Pauli-Prinzip" title="Pauli-Prinzip">Pauli-Prinzip</a>) zurück. Die <a href="Grundkr%C3%A4fte_der_Physik" class="mw-redirect" title="Grundkräfte der Physik">Wechselwirkung</a> zwischen je zwei Nukleonen wird erst in einer weiteren Verfeinerung berücksichtigt. Das Schalenmodell kann bei der Bindungsenergie der Kerne die Abweichungen vom Tröpfchenmodell erklären, insbesondere die hohe Stabilität bei bestimmten, sogenannten <i><a href="Magische_Zahl_(Physik)" title="Magische Zahl (Physik)">magischen</a></i> Protonen- und Neutronenanzahlen. Es liefert auch detaillierte Erklärungen für <a href="Energieniveau" title="Energieniveau">Energieniveaus</a>, <a href="Kernspin" title="Kernspin">Kernspins</a>, <a href="Magnetisches_Moment" class="mw-redirect" title="Magnetisches Moment">magnetische Momente</a>, Mechanismen von Kernreaktionen, soweit sie von der Bewegung eines einzigen oder nur sehr weniger Nukleonen des Kerns herrühren. Häufig werden aber angeregte Zustände eines Atomkerns unter Beteiligung vieler oder sogar aller Nukleonen gebildet.</li>

<li>Das <i>Kollektivmodell</i> (<a href="Aage_Niels_Bohr" title="Aage Niels Bohr">Aage Niels Bohr</a>, <a href="Ben_Mottelson" title="Ben Mottelson">Ben Mottelson</a>, 1953) dient bei deformierten Kernen der Beschreibung kollektiver Anregungen (Vibrationen und Rotationen). Diese Kerne haben keine exakte Kugelgestalt, sondern sind in einer Richtung leicht abgeplattet oder etwas gestreckt, was sich zum Beispiel an den elektrischen Quadrupolmomenten dieser Kerne zeigt. Folge ist ein charakteristisches <a href="Niveauschema" class="mw-redirect" title="Niveauschema">Niveauschema</a> der angeregten Zustände in Form der Vibrationsbande bzw. Rotationsbande.</li>

<li>Im vereinheitlichten Modell (unified model, <a href="James_Rainwater" title="James Rainwater">James Rainwater</a> 1957) werden Schalenmodell und Kollektivmodell verbunden.</li></ul>

<p>Weitere teils sehr vereinfachte Modelle bzw. für Spezialzwecke betrachtete Modelle sind zum Beispiel:

</p>

<ul><li><a href="Ideales_Fermigas" title="Ideales Fermigas"><i>Fermigas</i></a><i>-Modell</i> (auch <i>uniformes Modell</i>). Hier werden die Nukleonen trotz ihrer starken Wechselwirkungen als frei beweglich angenommen und unterliegen nur dem Pauli-Prinzip. Diese Vorstellung wird im Tröpfchenmodell zur Bindungsenergie benutzt, um die <i>Asymmetrie-Energie</i>, die den Einfluss des Verhältnisses von Neutronen- zu Protonenzahl beschreibt, zu begründen.</li>

<li><i>Alphateilchen-Modell</i>. Alphateilchen sind hier stabile Untereinheiten innerhalb des Kerns, was z. B. für die Kerne C-12, O-16, Ne-20 eine nützliche Modellvorstellung abgibt.</li>

<li><i>Potentialtopf-Modell</i>. Hier wird in Analogie zum Atom ein bestimmtes Potential vorgegeben und daraus das Spektrum der <a href="Energieeigenzustand" title="Energieeigenzustand">Energieeigenzustände</a> eines einzelnen Nukleons ermittelt. Es ist die Grundlage des Schalenmodells und des räumlich beschränkten Fermigas-Modells. Als Formen des Potentials kommen vor allem das einfache Kastenpotential, das Oszillatorpotential sowie das erheblich realistischere Woods-Saxon-Potential vor.</li>

<li><i><a href="Optisches_Modell" title="Optisches Modell">Optisches Modell</a></i>. Hier werden Kernreaktionen dadurch modelliert, dass das einfliegende Projektil durch den Targetkern so beeinflusst wird wie eine Lichtwelle durch eine absorbierende („trübe“) Linse. Das Modell eignet sich gut für die elastische Streuung sowie für Reaktionen, in denen dem Targetkern lediglich ein Teilchen entrissen oder ihm hinzugefügt wird.</li>

<li><a href="Interacting_Boson_Approximation" title="Interacting Boson Approximation"><i>Interacting Boson Model</i></a>. Hier werden die Nukleonen außerhalb einer abgeschlossenen Schale zunächst zu Paaren von Protonen bzw. Neutronen zusammengefasst, und im nächsten Schritt deren Wechselwirkung untereinander modelliert.</li></ul>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Forschungsgeschichte">Forschungsgeschichte</h2></div>

<p>Zur Geschichte der Forschung an Atomkernen siehe <a href="Kernphysik#Geschichte" title="Kernphysik">Kernphysik#Geschichte</a>. Zeitgleich zur Erforschung der Struktur der Atomkernen erfolgte die Erforschung der Physik der <a href="Neutron" title="Neutron">Neutronen</a>.

</p>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Literatur">Literatur</h2></div>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Standardwerke">Standardwerke</h3></div>

<ul><li>German Baumgärtner, <a href="Peter_Schuck" title="Peter Schuck">Peter Schuck</a>: <cite style="font-style:italic">Kernmodelle</cite> (= <cite style="font-style:italic">BI-Hochschultaschenbücher</cite>. 203/203a*). Bibliographisches Institut, Mannheim ; Zürich 1968 (<a rel="nofollow" class="external text" href="https://archive.org/details/1968-book-schuck-kernmodelle-120x160">archive.org</a>).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=German+Baumg%C3%A4rtner%2C+Peter+Schuck&rft.btitle=Kernmodelle&rft.date=1968&rft.genre=book&rft.place=Mannheim%E2%80%AF%3B+Z%C3%BCrich&rft.pub=Bibliographisches+Institut&rft.series=BI-Hochschultaschenb%C3%BCcher" style="display:none"> </span></li>

<li><a href="Amos_de-Shalit" title="Amos de-Shalit">Amos DeShalit</a>, <a href="Herman_Feshbach" title="Herman Feshbach">Herman Feshbach</a>: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Theoretical Nuclear Physics – Vol.1: Nuclear Structure</cite>. John Wiley & Sons, New York 1974 (englisch, <a rel="nofollow" class="external text" href="https://archive.org/details/1974-book-de-shalit-feshbach-theoretical-nuclear-physics-vol-1">archive.org</a>).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=Amos+DeShalit%2C+Herman+Feshbach&rft.btitle=Theoretical+Nuclear+Physics+-+Vol.1%3A+Nuclear+Structure&rft.date=1974&rft.genre=book&rft.place=New+York&rft.pub=John+Wiley+%26+Sons" style="display:none"> </span></li>

<li><a href="Aage_Bohr" class="mw-redirect" title="Aage Bohr">Aage Bohr</a>, <a href="Ben_Mottelson" title="Ben Mottelson">Ben R. Mottelson</a>: <cite style="font-style:italic">Struktur der Atomkerne: Band I Einteilchenbewegung</cite>. Akademie-Verlag, Berlin 1975 (XVI, 496 S.).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=Aage+Bohr%2C+Ben+R.+Mottelson&rft.btitle=Struktur+der+Atomkerne%3A+Band+I+Einteilchenbewegung&rft.date=1975&rft.genre=book&rft.place=Berlin&rft.pub=Akademie-Verlag" style="display:none"> </span></li>

<li>Aage Bohr, Ben R. Mottelson: <cite style="font-style:italic">Struktur der Atomkerne: Band II Kerndeformationen</cite>. Akademie-Verlag, Berlin 1980, ISBN 3-446-12947-2 (XIV, 653 S.).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=Aage+Bohr%2C+Ben+R.+Mottelson&rft.btitle=Struktur+der+Atomkerne%3A+Band+II+Kerndeformationen&rft.date=1980&rft.genre=book&rft.isbn=3446129472&rft.place=Berlin&rft.pub=Akademie-Verlag" style="display:none"> </span></li>

<li><a href="Walter_Greiner" title="Walter Greiner">Walter Greiner</a>, <a href="Joachim_Maruhn" title="Joachim Maruhn">Joachim Maruhn</a>: <cite style="font-style:italic">Kernmodelle</cite> (= <cite style="font-style:italic">Theoretische Physik</cite>. <span style="white-space:nowrap">Band<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>11</span>). Deutsch, Thun 1995, ISBN 978-3-87144-977-2.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=Walter+Greiner%2C+Joachim+Maruhn&rft.btitle=Kernmodelle&rft.date=1995&rft.genre=book&rft.isbn=9783871449772&rft.place=Thun&rft.pub=Deutsch&rft.series=Theoretische+Physik" style="display:none"> </span></li>

<li><a href="Bogdan_Povh" title="Bogdan Povh">Bogdan Povh</a> et al.: <cite style="font-style:italic">Teilchen und Kerne</cite> (= <cite style="font-style:italic">Springer-Lehrbuch</cite>). 9. Auflage. Springer Berlin Heidelberg, Berlin, Heidelberg 2014, ISBN 978-3-642-37821-8, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<span class="uri-handle" style="white-space:nowrap"><a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1007/978-3-642-37822-5">10.1007/978-3-642-37822-5</a></span>.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=Bogdan+Povh+et+al.&rft.btitle=Teilchen+und+Kerne&rft.date=2014&rft.doi=10.1007%2F978-3-642-37822-5&rft.edition=9.&rft.genre=book&rft.isbn=9783642378218&rft.place=Berlin%2C+Heidelberg&rft.pub=Springer+Berlin+Heidelberg&rft.series=Springer-Lehrbuch" style="display:none"> </span></li></ul>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Weiterführend"><span id="Weiterf.C3.BChrend"></span>Weiterführend</h3></div>

<ul><li><a href="Hans-Arwed_Weidenm%C3%BCller" title="Hans-Arwed Weidenmüller">Hans-Arwed Weidenmüller</a>: <cite style="font-style:italic">Chaos in Atomkernen</cite>. <span style="white-space:nowrap">Band<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>3</span>, <span style="white-space:nowrap">Nr.<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>3</span>, 2004 (<a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.pro-physik.de/restricted-files/119361">pro-physik.de</a>).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=Hans-Arwed+Weidenm%C3%BCller&rft.btitle=Chaos+in+Atomkernen&rft.date=2004&rft.genre=book&rft.issue=3&rft.volume=3" style="display:none"> </span></li>

<li>Giuseppina Orlandini: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Ab Initio Methods for Nuclear Structure and Reactions: From Few to Many Nucleons</cite>. In: Morten Hjorth-Jensen, Maria Paola Lombardo, Ubirajara Van Kolck (Hrsg.): <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">An Advanced Course in Computational Nuclear Physics</cite> (= <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Lecture Notes in Physics</cite>). <span style="white-space:nowrap">Band<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>936</span>. Springer International Publishing, Cham 2017, ISBN 978-3-319-53335-3, <span style="white-space:nowrap">S.<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>263–292</span>, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<span class="uri-handle" style="white-space:nowrap"><a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1007/978-3-319-53336-0_7">10.1007/978-3-319-53336-0_7</a></span> (englisch).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.atitle=Ab+Initio+Methods+for+Nuclear+Structure+and+Reactions%3A+From+Few+to+Many+Nucleons&rft.au=Giuseppina+Orlandini&rft.btitle=An+Advanced+Course+in+Computational+Nuclear+Physics&rft.date=2017&rft.doi=10.1007%2F978-3-319-53336-0_7&rft.genre=book&rft.isbn=9783319533353&rft.pages=263-292&rft.place=Cham&rft.pub=Springer+International+Publishing&rft.series=Lecture+Notes+in+Physics&rft.volume=936" style="display:none"> </span></li>

<li>Alejandro Frank, Jan Jolie, Pieter Van Isacker: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Symmetries in Atomic Nuclei: From Isospin to Supersymmetry</cite> (= <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Springer Tracts in Modern Physics</cite>. <span style="white-space:nowrap">Band<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>230</span>). Springer International Publishing, Cham 2019, ISBN 978-3-03021930-7, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<span class="uri-handle" style="white-space:nowrap"><a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1007/978-3-030-21931-4">10.1007/978-3-030-21931-4</a></span> (englisch).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=Alejandro+Frank%2C+Jan+Jolie%2C+Pieter+Van+Isacker&rft.btitle=Symmetries+in+Atomic+Nuclei%3A+From+Isospin+to+Supersymmetry&rft.date=2019&rft.doi=10.1007%2F978-3-030-21931-4&rft.genre=book&rft.isbn=9783030219307&rft.place=Cham&rft.pub=Springer+International+Publishing&rft.series=Springer+Tracts+in+Modern+Physics" style="display:none"> </span></li></ul>

<div class="mw-heading mw-heading3"><h3 id="Historisch">Historisch</h3></div>

<ul><li><a href="George_Gamow" title="George Gamow">George Gamow</a>: <cite style="font-style:italic">Zur Quantentheorie des Atomkernes</cite>. In: <cite style="font-style:italic">Zeitschrift für Physik</cite>. <span style="white-space:nowrap">Band<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>51</span>, <span style="white-space:nowrap">Nr.<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>3–4</span>, März 1928, <span style="white-space:nowrap">S.<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>204–212</span>, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<span class="uri-handle" style="white-space:nowrap"><a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1007/BF01343196">10.1007/BF01343196</a></span>.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.atitle=Zur+Quantentheorie+des+Atomkernes&rft.au=George+Gamow&rft.date=1928-03&rft.doi=10.1007%2FBF01343196&rft.genre=journal&rft.issue=3-4&rft.jtitle=Zeitschrift+f%C3%BCr+Physik&rft.pages=204-212&rft.volume=51" style="display:none"> </span></li>

<li><a href="Carl_Friedrich_von_Weizs%C3%A4cker" title="Carl Friedrich von Weizsäcker">Carl Friedrich von Weizsäcker</a>: <cite style="font-style:italic">Die Atomkerne</cite> (= <cite style="font-style:italic">Physik und Chemie und ihre Anwendungen in Einzeldarstellungen</cite>. <span style="white-space:nowrap">Band<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>2</span>). Akademische Verlagsgesellschaft, Leipzig 1937.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=Carl+Friedrich+von+Weizs%C3%A4cker&rft.btitle=Die+Atomkerne&rft.date=1937&rft.genre=book&rft.place=Leipzig&rft.pub=Akademische+Verlagsgesellschaft&rft.series=Physik+und+Chemie+und+ihre+Anwendungen+in+Einzeldarstellungen" style="display:none"> </span></li>

<li><a href="Werner_Heisenberg" title="Werner Heisenberg">Werner Heisenberg</a>: <cite style="font-style:italic">Die Physik der Atomkerne</cite>. Vieweg+Teubner Verlag, Wiesbaden 1949, ISBN 978-3-663-01035-7, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<span class="uri-handle" style="white-space:nowrap"><a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1007/978-3-663-02948-9">10.1007/978-3-663-02948-9</a></span>.<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=Werner+Heisenberg&rft.btitle=Die+Physik+der+Atomkerne&rft.date=1949&rft.doi=10.1007%2F978-3-663-02948-9&rft.genre=book&rft.isbn=9783663010357&rft.place=Wiesbaden&rft.pub=Vieweg%2BTeubner+Verlag" style="display:none"> </span></li>

<li><a href="Gustav_Hertz" title="Gustav Hertz">Gustav Hertz</a> (Hrsg.): <cite style="font-style:italic">Lehrbuch der Kernphysik: Band I, Experimentelle Verfahren</cite>. 1. Auflage. Teubner, Leipzig 1958 (228 S.).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.btitle=Lehrbuch+der+Kernphysik%3A+Band+I%2C+Experimentelle+Verfahren&rft.date=1958&rft.edition=1&rft.genre=book&rft.place=Leipzig&rft.pub=Teubner" style="display:none"> </span></li>

<li>Gustav Hertz (Hrsg.): <cite style="font-style:italic">Lehrbuch der Kernphysik: Band II, Physik der Atomkerne</cite>. 1. Auflage. Teubner, Leipzig 1960 (914 S.).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.btitle=Lehrbuch+der+Kernphysik%3A+Band+II%2C+Physik+der+Atomkerne&rft.date=1960&rft.edition=1&rft.genre=book&rft.place=Leipzig&rft.pub=Teubner" style="display:none"> </span></li>

<li>Gustav Hertz (Hrsg.): <cite style="font-style:italic">Lehrbuch der Kernphysik: Band III, Angewandte Kernphysik</cite>. 1. Auflage. Teubner, Leipzig 1962 (319 S.).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.btitle=Lehrbuch+der+Kernphysik%3A+Band+III%2C+Angewandte+Kernphysik&rft.date=1962&rft.edition=1&rft.genre=book&rft.place=Leipzig&rft.pub=Teubner" style="display:none"> </span></li>

<li><a href="Alexander_Sergejewitsch_Dawydow" title="Alexander Sergejewitsch Dawydow">Alexander Sergejewitsch Dawydow</a>: <cite style="font-style:italic">Theorie des Atomkerns</cite> (= <cite style="font-style:italic"><a href="Hochschulb%C3%BCcher_f%C3%BCr_Physik" title="Hochschulbücher für Physik">Hochschulbücher für Physik</a></cite>. <span style="white-space:nowrap">Band<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>35</span>). Deutscher Verlag der Wissenschaften, Berlin 1963 (XII, 597 S., <a rel="nofollow" class="external text" href="https://archive.org/details/35-1963-book-dawydow-theorie-atomkerns-hsb-p-35-155x-234">archive.org</a>).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=Alexander+Sergejewitsch+Dawydow&rft.btitle=Theorie+des+Atomkerns&rft.date=1963&rft.genre=book&rft.place=Berlin&rft.pub=Deutscher+Verlag+der+Wissenschaften&rft.series=Hochschulb%C3%BCcher+f%C3%BCr+Physik" style="display:none"> </span></li>

<li><a href="Heinz_Pose" title="Heinz Pose">Heinz Pose</a>: <cite style="font-style:italic">Einführung in die Physik des Atomkerns</cite>. VEB Deutscher Verlag der Wissenschaften, Berlin 1971 (240 S.).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=Heinz+Pose&rft.btitle=Einf%C3%BChrung+in+die+Physik+des+Atomkerns&rft.date=1971&rft.genre=book&rft.place=Berlin&rft.pub=VEB+Deutscher+Verlag+der+Wissenschaften" style="display:none"> </span></li></ul>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Weblinks">Weblinks</h2></div>

<div class="sisterproject" style="margin:0.1em 0 0 0;"><span class="noviewer" style="display:inline-block; line-height:10px; min-width:1.6em; text-align:center;" aria-hidden="true" role="presentation"><span class="mw-default-size" typeof="mw:File"><span title="Wiktionary"></span></span></span><b><a href="https://de.wiktionary.org/wiki/Atomkern" class="extiw external" title="wikt:Atomkern">Wiktionary: Atomkern</a></b> – Bedeutungserklärungen, Wortherkunft, Synonyme, Übersetzungen</div>

<ul><li><a rel="nofollow" class="external text" href="https://portal.dnb.de/opac.htm?method=simpleSearch&query=4068924-4">Literatur von und über Atomkern</a> im Katalog der <a href="Deutsche_Nationalbibliothek" title="Deutsche Nationalbibliothek">Deutschen Nationalbibliothek</a></li>

<li>Für Schüler: <a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.leifiphysik.de/kern-teilchenphysik/kernmodelle/grundwissen/einfache-kernmodelle">Animierte Seite zu Kernmodellen (Potentialtopf-, Tröpfchen-)</a> (<a href="LEIFI" class="mw-redirect" title="LEIFI">LEIFI</a>)</li>

<li><i><a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.ardmediathek.de/video/alpha-centauri/was-ist-ein-atomkern/ard-alpha/Y3JpZDovL2JyLmRlL2Jyb2FkY2FzdC9GMjAxN1dPMDAzNDA3QTA">Was ist ein Atomkern?</a></i> aus der Fernseh-Sendereihe <i><a href="Alpha-Centauri" title="Alpha-Centauri">alpha-Centauri</a></i> <span style="white-space:nowrap">(ca. 15 Minuten)</span>. Erstmals ausgestrahlt am 18. Mär. 2001.</li></ul>

<div class="mw-heading mw-heading2"><h2 id="Einzelnachweise">Einzelnachweise</h2></div>

<li id="cite_note-1"><span class="mw-cite-backlink"><a href="#cite_ref-1">↑</a></span> <span class="reference-text">Alexander Sergejewitsch Dawydow: <cite style="font-style:italic">Theorie des Atomkerns</cite>. Deutscher Verlag der Wissenschaften, Berlin 1963, <span style="white-space:nowrap">S.<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>2</span> (XII, 597 S.).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.au=Alexander+Sergejewitsch+Dawydow&rft.btitle=Theorie+des+Atomkerns&rft.date=1963&rft.genre=book&rft.pages=2&rft.place=Berlin&rft.pub=Deutscher+Verlag+der+Wissenschaften" style="display:none"> </span></span>

</li>

<li id="cite_note-2"><span class="mw-cite-backlink"><a href="#cite_ref-2">↑</a></span> <span class="reference-text"><cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">nuclide</cite>. In: Alan D. McNaught, Andrew Wilkinson, <a href="International_Union_of_Pure_and_Applied_Chemistry" title="International Union of Pure and Applied Chemistry">IUPAC</a> (Hrsg.): <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic"><a href="Compendium_of_Chemical_Terminology" title="Compendium of Chemical Terminology">Compendium of Chemical Terminology</a></cite>. The “Gold Book”. 2. Auflage. Blackwell Scientific Publications, Oxford 1997, ISBN 0-9678550-9-8, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<span class="uri-handle" style="white-space:nowrap"><a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1351/goldbook.N04257">10.1351/goldbook.N04257</a></span> (englisch, <a rel="nofollow" class="external text" href="http://goldbook.iupac.org/terms/view/N04257">korrigierte Fassung</a> – erstellt von M. Nic, J. Jirat, B. Kosata; mit Aktualisierungen von A. Jenkins [2006–]).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.atitle=nuclide&rft.btitle=Compendium+of+Chemical+Terminology&rft.date=1997&rft.doi=10.1351%2Fgoldbook.N04257&rft.edition=2&rft.genre=book&rft.isbn=0967855098&rft.place=Oxford&rft.pub=Blackwell+Scientific+Publications" style="display:none"> </span></span>

</li>

<li id="cite_note-nubase-3"><span class="mw-cite-backlink"><a href="#cite_ref-nubase_3-0">↑</a></span> <span class="reference-text">G. Audi, O. Bersillon, J. Blachot, A. H. Wapstra: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">The NUBASE evaluation of nuclear and decay properties</cite>. In: <cite class="lang" lang="en" dir="auto" style="font-style:italic">Nuclear Physics</cite>. A 729, 2003, <span style="white-space:nowrap">S.<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>3–128</span>, <a href="Digital_Object_Identifier" title="Digital Object Identifier">doi</a>:<span class="uri-handle" style="white-space:nowrap"><a rel="nofollow" class="external text" href="https://doi.org/10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001">10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001</a></span> (englisch, <a rel="nofollow" class="external text" href="http://amdc.in2p3.fr/nubase/nubase2003/Nubase2003.pdf">in2p3.fr</a> [PDF; abgerufen am 22. November 2015]).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Abook&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.atitle=The+NUBASE+evaluation+of+nuclear+and+decay+properties&rft.au=G.+Audi%2C+O.+Bersillon%2C+J.+Blachot%2C+...&rft.btitle=Nuclear+Physics&rft.date=2003&rft.doi=10.1016%2Fj.nuclphysa.2003.11.001&rft.genre=book&rft.pages=3-128&rft.volume=A+729" style="display:none"> </span> „Langlebig“ bedeutet hier eine Halbwertzeit von mindestens 100 ns.</span>

</li>

<li id="cite_note-Römpp-Isotope-4"><span class="mw-cite-backlink"><a href="#cite_ref-Römpp-Isotope_4-0">↑</a></span> <span class="reference-text">Eintrag zu <a rel="nofollow" class="external text" href="https://roempp.thieme.de/lexicon/RD-09-01771"><i>Isotope</i></a>. In: <i><a href="R%C3%B6mpp_Online" class="mw-redirect" title="Römpp Online">Römpp Online</a>.</i> Georg Thieme Verlag, abgerufen am 26. Mai 2014.<span class="editoronly" style="display:none;"></span></span>

</li>

<li id="cite_note-AME2016-b.pdf-5"><span class="mw-cite-backlink"><a href="#cite_ref-AME2016-b.pdf_5-0">↑</a></span> <span class="reference-text">M. Wang et al.: <cite style="font-style:italic">The AME2016 atomic mass evaluation (II). Tables, graphs and references</cite>. In: <cite style="font-style:italic">Chinese Physics C</cite>. <span style="white-space:nowrap">Band<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>41</span>, <span style="white-space:nowrap">Nr.<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>3</span>, 2017, <span style="white-space:nowrap">S.<span style="display:inline-block;width:.2em"> </span>30003</span> (<a rel="nofollow" class="external text" href="https://www-nds.iaea.org/amdc/ame2016/AME2016-b.pdf">nds.iaea.org</a> [PDF; abgerufen am 11. März 2018]).<span class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Ajournal&rfr_id=info:sid/de.wikipedia.org:Atomkern&rft.atitle=The+AME2016+atomic+mass+evaluation+%28II%29.+Tables%2C+graphs+and+references&rft.au=M.+Wang+et+al.&rft.date=2017&rft.genre=journal&rft.issue=3&rft.jtitle=Chinese+Physics+C&rft.pages=30003&rft.volume=41" style="display:none"> </span></span>

</li>

<li id="cite_note-6"><span class="mw-cite-backlink"><a href="#cite_ref-6">↑</a></span> <span class="reference-text"><sup>56</sup>Fe hat von allen Kernen zwar nur die vierthöchste Bindungsenergie pro Nukleon, ist aber der Kern mit der geringsten Masse pro Nukleon und daher Endpunkt der <a href="Nukleosynthese" title="Nukleosynthese">Nukleosynthese</a> mit Energiefreisetzung in Sternen.</span>

</li>

<li id="cite_note-7"><span class="mw-cite-backlink"><a href="#cite_ref-7">↑</a></span> <span class="reference-text">D. Meschede: <i><a href="Gerthsen_Physik" title="Gerthsen Physik">Gerthsen Physik</a>.</i> 22. Auflage, 2004, S. 630.</span>

</li>

<li id="cite_note-Povh54-8"><span class="mw-cite-backlink">↑ <sup><a href="#cite_ref-Povh54_8-0">a</a></sup> <sup><a href="#cite_ref-Povh54_8-1">b</a></sup></span> <span class="reference-text"><a href="Bogdan_Povh" title="Bogdan Povh">Bogdan Povh</a> et al.: <i>Teilchen und Kerne</i>, Kap. 5.4</span>

</li>

<li id="cite_note-9"><span class="mw-cite-backlink"><a href="#cite_ref-9">↑</a></span> <span class="reference-text">Die Kerndaten stammen aus der Datenbank <i>Evaluated Nuclear Structure Data File (ENDSF)</i>. <span class="cite"><a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.nndc.bnl.gov/ensdf/"><i>Evaluated Nuclear Structure Data File (ENSDF).</i></a> <a href="Brookhaven_National_Laboratory" title="Brookhaven National Laboratory">Brookhaven National Laboratory</a>, 2025<span style="display:none">;</span><span class="Abrufdatum" style="display:none"> abgerufen am 11. Dezember 2025</span>.</span><span style="display: none;" class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Adc&rfr_id=info%3Asid%2Fde.wikipedia.org%3AAtomkern&rft.title=Evaluated+Nuclear+Structure+Data+File+%28ENSDF%29&rft.description=Evaluated+Nuclear+Structure+Data+File+%28ENSDF%29&rft.identifier=https%3A%2F%2Fwww.nndc.bnl.gov%2Fensdf%2F&rft.publisher=%5B%5BBrookhaven+National+Laboratory%5D%5D&rft.date=2025"> </span> Sie können mit dem PC-Programm <a rel="nofollow" class="external text" href="https://www-nds.iaea.org/pgaa/isoexpl/isoexpl.htm">Isotope Explorer</a> oder dem interaktiven Programm <i>NuDat 3</i> (<span class="cite"><a rel="nofollow" class="external text" href="https://www.nndc.bnl.gov/nudat3/guide/"><i>NuDat 3.0: Search and plot nuclear structure and decay data interactively.</i></a> In: <i>National Nuclear Data Center (NNDC).</i> Brookhaven National Laboratory, 2025<span style="display:none">;</span><span class="Abrufdatum" style="display:none"> abgerufen am 14. Dezember 2025</span>.</span><span style="display: none;" class="Z3988" title="ctx_ver=Z39.88-2004&rft_val_fmt=info%3Aofi%2Ffmt%3Akev%3Amtx%3Adc&rfr_id=info%3Asid%2Fde.wikipedia.org%3AAtomkern&rft.title=NuDat%26nbsp%3B3.0%3A+Search+and+plot+nuclear+structure+and+decay+data+interactively&rft.description=NuDat%26nbsp%3B3.0%3A+Search+and+plot+nuclear+structure+and+decay+data+interactively&rft.identifier=https%3A%2F%2Fwww.nndc.bnl.gov%2Fnudat3%2Fguide%2F&rft.publisher=Brookhaven+National+Laboratory&rft.date=2025"> </span>) dargestellt werden.</span>

</li>

</ol>

<div>

Normdaten (Sachbegriff): <a href="Gemeinsame_Normdatei" title="Gemeinsame Normdatei">GND</a>: <span class="-print"><a rel="nofollow" class="external text" href="https://d-nb.info/gnd/4068924-4">4068924-4</a></span> | <a href="Library_of_Congress_Control_Number" title="Library of Congress Control Number">LCCN</a>: <span class="-print"><a rel="nofollow" class="external text" href="https://id.loc.gov/authorities/sh85093024">sh85093024</a></span> | <a href="Web_NDL_Authorities" title="Web NDL Authorities">NDL</a>: <span class="-print"><a rel="nofollow" class="external text" href="https://id.ndl.go.jp/auth/ndlsh/00564738">00564738</a></span> </div>

</div></div></div><div><div class="zim-footer">

Dieser Artikel wurde von <a class="external text" title="Zuletzt bearbeitet am 2025-12-15" href="https://de.wikipedia.org/wiki/?title=Atomkern&oldid=262457684">Wikipedia</a> herausgegeben. Der Text ist unter <a class="external text" href="https://creativecommons.org/licenses/by-sa/4.0/deed.de">Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0</a> verfügbar, sofern nicht anders angegeben. Für die Mediendateien können zusätzliche Bedingungen gelten.

</div>

</div></div>

</div>

</main>

</div>

</body></html>